Това е движение, при което скоростта на тялото се променя еднакво за всякакви равни периоди от време, т.е. ускорението е постоянно.

Примери за такова движение са свободното падане на тела близо до повърхността на Земята и движението под въздействието на постоянна сила.

При равномерно ускорено линейно движение координатата на тялото се променя във времето в съответствие със закона за движение:

Където х 0 – начална координата на материалната точка, 0 х– проекция на начална скорост и а х– проекция на точковото ускорение върху ос 0 х.

Проекция на скоростта на материална точка върху ос 0 хв този случай се променя съгласно следния закон:

В този случай проекциите на скоростта и ускорението могат да приемат различни стойности, включително отрицателни.

Графики на зависимости х (T) И х(T) представляват съответно права линия и парабола и, както в алгебрата, коефициентите в уравненията на права линия и парабола могат да се използват за преценка на местоположението на графиката на функция спрямо координатните оси.

Фигура 6 показва графики за х(T),х (T),с(T) кога х 0 > 0, 0 х > 0,а х < 0. Соответственно прямая(T) има отрицателен наклон (tg  =а х < 0).

3. Ротационно движение и неговите кинематични параметри. Връзка между ъглови и линейни скорости.

Равномерно движение около кръгпротича при постоянна абсолютна скорост, т.е. = const (фиг. 7). Но посоката на скоростта по време на такова движение непрекъснато се променя, следователно равномерното движение на тялото в кръг е движение с ускорение.

За да се опише равномерното движение на тяло в окръжност, се въвеждат следните физични величини: Период,честота на циркулация,линейна скорост,ъглова скоростИ центростремително ускорение.

Период на обръщениеT– времето, необходимо за извършване на един пълен оборот.

Честота е броят на оборотите, направени от тялото за 1 s. Единицата SI за честота на циркулация е c –1.

Честотата и периодът на въртене са свързани чрез връзката.

Когато една точка се движи по окръжност, векторът на скоростта постоянно променя посоката си (фиг. 8).

При равномерно движение на тяло в окръжност отсечката  с, изминати през определен период от време T, е дължината на дъгата от окръжност. Връзката е постоянна във времето и се нарича модул за линейна скорост.За време, равно на периода на обръщение T, точката изминава разстояние, равно на обиколката на окръжността 2 Р, Ето защо

Скоростта на въртене на твърдите тела обикновено се характеризира с физична величина, наречена ъглова скорост , чийто модул е ​​равен на отношението на ъгъла на въртене на тялото  към периода от време, през който това въртене е завършено ( Фиг. 8):

Единицата SI за ъглова скорост е c –1.

Тъй като ориентацията на твърдото тяло е една и съща във всички отправни системи, движещи се постъпателно една спрямо друга, ъгловата скорост на въртене на твърдото тяло ще бъде една и съща във всички отправни системи, движещи се постъпателно една спрямо друга.

При равномерно въртене на твърдо тяло около определена ос всяка точка от това тяло се движи около същата ос в кръг с радиус Рс линейна скорост, която е равна на

Ако началните координати на точката са равни ( Р; 0), тогава координатите му се променят според закона х(T) =Р cos TИ г(T) =Ргрях T.

Билет 1.

Въпрос. Видове механични движения. Скорост и ускорение на тялото при равномерно ускорено праволинейно движение.

Механично движение -промяна на положението на тялото в пространството спрямо други тела с течение на времето. Движението на влака спрямо земята, движението на пътника спрямо влака и др.

Скорост– вектор физически величина, която характеризира скоростта на движение и нейната посока на материална точка в пространството.

Траектория- Това е линията, по която се движи тялото.

Движещ сее най-късото разстояние между началната и крайната точка.

Материална точкае тяло, чиито размери могат да бъдат пренебрегнати.

Пътека– това е дължината на територията, покрита от тялото за период от време.

Има няколко вида механични движения:

1) Равномерно линейно движение- това е движение, при което тялото извършва равни движения през всякакви равни интервали от време.

Пример: Ако шофьор кара по права линия, като поддържа постоянна скорост.

2) Неравномерно линейно движение -Това е движение с променлива скорост.

Равномерно ускорено движение -Това е движение, при което скоростта на тялото се променя еднакво за всякакви равни интервали от време. (скоростта и ускорението са насочени в една и съща посока)

Пример: Саксия пада от балкон.

Еднакво забавено движение -Това е движение на тяло с отрицателно ускорение, т.е. при такова движение тялото се забавя равномерно. (скоростта и ускорението са в противоположни посоки)

Пример: Движение на камък, хвърлен вертикално нагоре.

3) Криволинейно движение –Това е движение, чиято траектория е крива линия.

Пример: движението на планетите, края на стрелката на часовника върху циферблата.

При равномерно ускорено праволинейно движение скоростта на тялото нараства с времето.

Ускорението на тялото при равномерно ускорено движение е векторна физическа величина, равна на съотношението на промяната на скоростта на тялото към периода от време, през който е настъпила тази промяна.

Векторите на скоростта и ускорението са насочени в една и съща посока.

Въпрос. Електромагнитно излъчване от различни диапазони. Свойства и приложения на тези лъчения.

Електромагнитно излъчванеса взаимосвързани и не могат да съществуват без променливи електрически и магнитни полета, разпространяващи се в пространството с крайна скорост. Те имат вълнови и квантови свойства.

Радио вълни.

Честота: 3 kHz до 300 GHz.

Получава се с помощта на осцилаторна верига и макроскопични вибратори.

Свойства: Радиовълните с различни честоти и с различна дължина на вълната се абсорбират и отразяват по различен начин от медиите и проявяват свойства на дифракция и смущения.

Приложение: Радиокомуникации, телевизия, радар.

Инфрачервено лъчение (топлинно).

Честота: 1.5 THz - 405 THz.

Дължина на вълната:

· къс: 0,74-2,5 микрона;

среда: 2,5-50 микрона;

· дължина: 50-2000 микрона.

Излъчва се от атоми и молекули на материята. Инфрачервеното лъчение се излъчва от всички тела при всякакви температури. Човек излъчва електромагнитни вълни с дължина на вълната λ= l.9*10-6 m.

Имоти:

1. Преминава през някои непрозрачни тела, също през дъжд, мъгла, сняг.

2. Произвежда химически ефект върху фотографските плаки.

3. Погълнат от вещество, той го нагрява.

4. Предизвиква вътрешен фотоелектричен ефект в германия.

5. Невидим.

6. Възможност за интерференция и дифракционни явления.

Записан чрез термични, фотоелектрически и фотографски методи.

Приложение: Получаване на изображения на обекти в тъмното, устройства за нощно виждане (нощен бинокъл) и мъгла. Използва се в криминалистиката, физиотерапията и в промишлеността за сушене на боядисани продукти, изграждане на стени, дърво и плодове.

Видима радиация.

Това е част от спектъра на слънчевата радиация (от червено до виолетово).

Честота: 4*1014-8*1014Hz

Свойства: Отразява, пречупва, въздейства върху окото, способен е на явленията на дисперсия, интерференция, дифракция.

Ултравиолетова радиация.

Честота: 10 13 -10 16 Hz.

Източници: газоразрядни лампи с кварцови тръби (кварцови лампи).

Излъчва се от всички твърди вещества с t>1000ºС, както и светещи живачни пари.

Свойства: Висока химическа активност (разлагане на сребърен хлорид, блясък на кристали от цинков сулфид), невидим, висока проникваща способност, убива микроорганизми, в малки дози има благоприятен ефект върху човешкия организъм (тен), но в големи дози има отрицателен биологичен ефект ефект: промени в развитието на клетките и метаболизма, ефекти върху очите.

Приложение: В медицината, в промишлеността.

рентгенови лъчи.

Излъчва се по време на високо ускорение на електрони, например тяхното забавяне в металите. Получено с помощта на рентгенова тръба: електроните във вакуумна тръба (p = 10-3-10-5 Pa) се ускоряват от електрическо поле с високо напрежение, достигайки анода, и рязко се забавят при удар. При спиране електроните се движат с ускорение и излъчват електромагнитни вълни с малка дължина (от 100 до 0,01 nm).

Свойства: Интерференция, рентгенова дифракция върху кристална решетка, висока проникваща способност. Облъчването в големи дози причинява лъчева болест.

Приложение: В медицината (диагностика на заболявания на вътрешните органи), в промишлеността (контрол на вътрешната структура на различни изделия, заварки).

Гама радиация (гама лъчи).

Вид електромагнитно излъчване с изключително къса дължина на вълната - по-малко от 2·10−10 m - и в резултат на това изразени корпускулярни и слабо изразени вълнови свойства

Гама-лъчението има голяма проникваща способност, т.е. може да преминава през голяма дебелина на материята.

Гама радиацията се използва в технологиите (например дефектоскопия), радиационната химия (за иницииране на химични трансформации, например по време на полимеризация), селското стопанство и хранително-вкусовата промишленост (мутации за генериране на икономически полезни форми, стерилизация на продукти), в медицина (помещения за стерилизация, предмети, лъчева терапия) и др.

Билет 2.

Въпрос. Законите на Нютон. Тяхното проявление, отчитане и използване.

Законите на Нютон.

1) Има инерционни референтни системи, спрямо които тялото, при липса на външни сили, действащи върху него (или с тяхната взаимна компенсация), поддържа състояние на покой или равномерно линейно движение.

2) Ускорението на тялото е право пропорционално на резултата от всички сили, приложени към тялото.

3) Материалните точки взаимодействат една с друга чрез сили от едно и също естество, насочени по правата линия, свързваща тези точки, равни по големина и противоположни по посока

Цялата класическа механика се основава на тези закони.
Законите на Нютон са основните закони на механиката.От тях могат да се изведат уравненията на движението на механичните системи. Въпреки това, не всички закони на механиката могат да бъдат извлечени от законите на Нютон. Например законът за всемирното привличане или законът на Хук не са следствия от трите закона на Нютон.

Законите на Нютон позволяват да се обяснят моделите на движение на планетите и техните естествени и изкуствени спътници. В противен случай те позволяват да се предсказват траекториите на планетите, да се изчисляват траекториите на космическите кораби и техните координати във всеки един момент. В земни условия те позволяват да се обясни водният поток, движението на многобройни и разнообразни превозни средства (движение на автомобили, кораби, самолети, ракети). За всички тези движения, тела и сили са валидни законите на Нютон.

Въпрос. Експериментални методи за регистриране на йонизиращи лъчения.

Камера на Уилсън.

По пътя на заредените частици върху йоните се образуват следи от кондензирана свръхнаситена пара. С помощта на облачна камера се определят енергията, скоростта и зарядът. Състои се от стъклена плоча, бутало и клапан.

Принцип на работа:Работният обем на камерата е запълнен с газ, който съдържа наситена пара. Когато буталото се движи бързо надолу, газът в обема се разширява и охлажда, ставайки свръхнаситен. Когато една частица лети през това пространство, създавайки йони по пътя си, тогава върху тези йони се образуват капчици кондензирана пара. В камерата се появява следа от частици под формата на ивица мъгла.

Гайгеров брояч.Състои се от катод, опъната по оста тънка нишка и анод.

Принцип на действие: Газова смес се изпомпва в запечатан цилиндър с два електрода. Към електродите се прилага високо напрежение.Появата на частици, пристигащи отвън, води до факта, че първичните електрони, ускорени в съответното поле, започват да йонизират други молекули на газовата среда. В резултат на това под въздействието на електрическо поле се получава лавинообразно създаване на нови електрони и йони, които рязко повишават проводимостта на електронно-йонния облак. В газовата среда на брояча на Гайгер възниква разряд.

С помощта на брояч на Гайгер се записва фактът, че електроните и фотоните влизат в тръбата.

Балонна камера.Състои се от запечатана камера, пълна с втечнен газ.

Принцип на действие: Работният обем се запълва с течен водород, загрят почти до кипене и под високо налягане. Течността се прехвърля в прегрято състояние чрез рязко намаляване на налягането. Заредена частица образува верига от йони по пътя си, което води до внезапно кипене на течността. Парни мехурчета се появяват по траекторията на частиците. Въз основа на снимката на пистата се разграничават алфа, бета и гама частици.

Сцинтилационен брояч.

Основните елементи са: вещество, което луминесцира под въздействието на заредени частици (сцинтилатор) и фотоумножителна тръба (ФЕУ)

Принцип на действие: Частицата предизвиква проблясък на светлина във луминофора, който се засича от фотоумножител. Откриват се тежки частици.

Билет 3.

Идеален газ.

Основните разлики между идеален газ и реален газ:

1) Частиците на идеалния газ са сферични тела с много малки размери, практически материални точки.

2) Няма сила на междумолекулно взаимодействие между частиците.

3) Сблъсъкът на частиците е абсолютно еластичен.

Идеален газ не съществува в природата.

Качествено обяснение на газовото налягане е, че идеалните газови молекули, когато се сблъскват със стените на контейнер, взаимодействат с тях според законите на механиката като еластични тела.

Въз основа на използването на основните принципи на молекулярно-кинетичната теория беше получено уравнение, което направи възможно изчисляването на налягането на газа, ако са известни плътността на веществото и скоростта.

Молекулярно-кинетична теория -теория, възникнала през 19 век и разглежда структурата на материята, главно газовете, от гледна точка на три основни приблизително правилни положения:

· всички тела се състоят от частици: атоми и молекули;

· частиците са в непрекъснато хаотично движение (термично);

· частиците взаимодействат помежду си чрез абсолютно еластични сблъсъци.

Началото на формирането на MCT беше теорията на М. В. Ломоносов.

Въз основа на MCT са разработени редица клонове на съвременната физика, по-специално физическата кинетика и статистическата механика.

Основното уравнение MKT свързва макроскопичните параметри (налягане, обем, температура) на термодинамична система с микроскопичните (маса на молекулите, средна скорост на тяхното движение).

температура -това е мярка за средната кинетична енергия на молекулите.

Нарича се граничната температура, при която налягането на идеален газ изчезва при фиксиран обем абсолютна нулева температура. Температура на абсолютната нула: -273̊ C. Удобно е температурата да се брои от абсолютната нула. Така се изгражда абсолютната температурна скала.

Абсолютна температура– температура, измерена от абсолютната нула.

Средната кинетична енергия на транслационното движение на газовите молекули е пропорционална на температурата.Колкото по-висока е температурата, толкова по-бързо се движат молекулите.

Закон на Авогадро:Еднакви обеми газове при еднакви температури и налягания съдържат еднакъв брой молекули.

Билет 4.

Постулатите на Бор.

1 постулат.Има специални, стационарни състояния на атома, при които атомът не излъчва енергия, докато електроните в атома се движат с ускорение. Всяко стационарно състояние отговаря на определена енергия.

2-ри постулат.Излъчването на светлина възниква, когато атом преминава от стационарно състояние с по-висока енергия към стационарно състояние с по-ниска енергия. Енергията на излъчения фотон е равна на енергийната разлика между стационарните състояния.

През 1914 г. Франк и Херц провеждат експеримент, потвърждаващ теорията на Бор: атомите на разреден газ са бомбардирани с бавни електрони, последвано от изследване на разпределението на електроните в абсолютни стойности на скоростта преди и след сблъсъка. По време на еластичен удар разпределението не трябва да се променя, тъй като се променя само посоката на вектора на скоростта. Резултатите показват, че когато скоростите на електроните са по-малки от определена критична стойност, сблъсъците са еластични, а при критична скорост сблъсъците стават нееластични, електроните губят енергия и газовите атоми преминават във възбудено състояние. С по-нататъшно увеличаване на скоростта, ударите отново стават еластични до достигане на нова критична скорост. Наблюдаваното явление ни позволи да заключим, че атомът може или изобщо да не абсорбира енергия, или да абсорбира в количества, равни на енергийната разлика на стационарните състояния.

Билет 5.

Спектрален анализ.

Основното свойство на спектрите е, че дължините на вълните на линейния спектър на дадено вещество зависят само от свойствата на атомите на това вещество, но са напълно независими от метода на възбуждане на луминесценцията на атомите. Атомите на всеки химикал елементите дават спектър, който не е подобен на спектрите на всички други елементи. На това се основава спектрален анализ– метод за определяне на хим състав на вещество според неговия спектър. В момента са определени спектрите на всички атоми и са съставени таблици на спектрите. С помощта на спектралния анализ бяха открити много нови елементи: рубидий, цезий и др. Именно с помощта на спектралния анализ беше научен химичният състав на Слънцето и звездите. Първоначално хелият е открит в Слънцето и едва след това в земната атмосфера. Спектрален анализ се използва и за определяне на химичния състав на рудите и минералите.

Билет 6.

Закон за запазване на импулса.

Силите, възникващи в резултат на взаимодействието на тяло, принадлежащо към системата, с тяло, което не принадлежи към нея, се наричат външни сили.

Наричат ​​се силите, възникващи в резултат на взаимодействието на телата, принадлежащи към системата вътрешни сили.

Инерцията на система от тела може да се промени само от външни сили.

Законът за запазване на импулса се формулира по следния начин: ако сумата на външните сили е нула, тогава импулсът на системата се запазва.

Импулсът се запазва и в изолирана система, тъй като в тази система върху телата изобщо не действат външни сили.

Реактивно задвижване.

Под реактивно задвижванеразбират движението на тяло, което възниква, когато определена част се отдели с определена скорост спрямо него. В този случай възниква Реактивна сила.

Например, можете да надуете детска гумена топка и да я пуснете. Топката ще лети бързо. Реакционната сила ще действа, докато изтичането на въздух продължава.

Сега масово се използват реактивни двигатели. Не само ракетите, но и повечето съвременни самолети са оборудвани с тях.

Всеки реактивен двигател трябва да има поне два компонента:

· Горивна камера – в нея се освобождава химическата енергия на горивото и се превръща в топлинна енергия на газовете.

· Реактивна дюза - при която топлинната енергия на газовете се преобразува в тяхната кинетична енергия, когато газовете изтичат навън от дюзата с висока скорост, като по този начин създават реактивна тяга.

Основният технически параметър, характеризиращ реактивния двигател, е сцепление- силата, която двигателят развива в посоката на движение на устройството.

К. Е. Циолковски - основател на теорията за космическите полети. Научно доказателство за възможността за използване на ракета за полети в открития космос, извън земната атмосфера и до други планети от Слънчевата система е дадено за първи път от руския учен и изобретател Константин Едуардович Циолковски (1857-1935). В неговия труд „Изследване на световните пространства с реактивни инструменти“, публикуван през 1903 г., е изведена формула, която установява връзката между скоростта на ракетата, скоростта на газовия поток, масата на ракетата и масата на горивото. Циолковски теоретично обосновава възможността за създаване на ракета, способна да се ускори до скорост от 8 km/s и да излети в открития космос. Той предложи използването на течен водород като гориво за такава ракета и течен кислород като окислител. Дизайнът на течна ракета, според К. Е. Циолковски, е представен на фигура 62. През 1929 г. К. Е. Циолковски развива идеята за създаване на „космически ракетни влакове“. Теоретичните трудове на К. Е. Циолковски изпреварват с повече от половин век нивото на технологично развитие. Тези трудове послужиха като основа за създаването на съвременната теоретична и практическа космонавтика.

Успехите на СССР в изследването на космоса.Идеите на К. Е. Циолковски за създаването на „космически ракетни влакове“ - многостепенни ракети - бяха реализирани от съветски учени и техници под ръководството на изключителния съветски учен, академик Сергей Павлович Королев (1907-1966).

Първият в света изкуствен спътник на Земята е изстрелян с ракета в Съветския съюз на 4 октомври 1957 г.

На 12 април 1961 г. гражданинът на Съветския съюз Юрий Алексеевич Гагарин (1934-1968) извършва първия в света полет в открития космос с кораба "Восток".

Съветските космически ракети доставяха почвени проби от повърхността на Луната на Земята, меко кацаха автоматични междупланетни станции на повърхността на Венера и Марс и изстрелваха дългосрочни орбитални станции в ниска околоземна орбита.

Полетите на космически кораби с астронавти на борда, автоматичните междупланетни станции и изкуствените спътници на Земята се използват както за научни изследвания в околоземното и междупланетното пространство, така и за решаване на практически проблеми на националната икономика.

С помощта на сателити и автоматични междупланетни станции са изследвани съставът и структурата на земната атмосфера на голяма надморска височина, химичният състав и физичните свойства на атмосферата на Венера и Марс и са получени изображения на повърхността на Луната, Венера и Марс.

Комуникационните спътници "Молния" чрез наземни станции "Орбита" излъчват телевизионни програми и телефонни комуникации на всяко разстояние в нашата страна.

Метеорологичните сателити се използват за изследване на процесите, протичащи в земната атмосфера, и за прогнозиране на времето.

Специални сателити помагат на корабите и самолетите да определят своите координати. Изследванията на повърхността на континентите и океаните, извършвани от астронавти по време на полети на орбитални станции, позволяват да се оценят и изяснят природните ресурси в различни региони на земното кълбо.

Въпрос 2. Електрически ток във вакуум. Термионна емисия. Приложение на вакуумни устройства.

Вакуум- среда, която съдържа газ при налягане, значително по-ниско от атмосферното.

За да се създаде ток във вакуум, е необходим специален източник на заредени частици. Действието на такъв източник обикновено се основава на термоелектронна емисия.

Термионна емисия- феноменът на изхвърляне на електрони от метал при високи температури.

Феноменът на термоелектронната емисия води до факта, че нагрятият метален електрод, за разлика от студения, непрекъснато излъчва електрони. Електроните образуват електронен облак около електрода. Електродът се зарежда положително и под въздействието на електрическото поле на заредения облак електроните от облака се връщат частично към електрода.

Когато електродите са свързани към източник на ток, между тях възниква електрическо поле.

Преди това еднопосочната проводимост беше широко използвана в електронни устройства с два електрода - вакуумни диоди, които, подобно на полупроводникови диоди, служеха за коригиране на електрически ток. Въпреки това, в момента вакуумните диоди практически не се използват.

Билет 7.

Билет 8.

Развитие на комуникациите.

До сравнително скоро междуградски телефонни комуникациисе извършваше изключително по тел.

Понастоящем все повече се използват кабелни и радиорелейни линии и нивото на автоматизация на комуникацията нараства.

В радиорелейните комуникационни линии се използват ултракъси (дециметрови и сантиметрови) вълни. Тези вълни пътуват в рамките на пряката видимост.

Оптичните комуникационни линии стават все по-популярни, позволявайки пренос на големи количества информация. Процесът на предаване се основава на множество отражения на лазерен лъч, разпространяващ се през тънка тръба (влакно).

Напредъкът в областта на космическите радиокомуникации направи възможно създаването на нова комуникационна система, наречена Орбита. Тази система използва релейни комуникационни сателити.

Създадени са мощни и надеждни системи за осигуряване на телевизионно излъчване в районите на Сибир и Далечния изток. Те позволяват телефонна и телеграфна връзка с отдалечени райони на страната ни.

Такива сравнително стари средства за комуникация като телеграфа и фототелеграфа също се усъвършенстват и намират нови приложения.

У нас се създава Единна автоматизирана комуникационна система. В тази връзка различни технически средства за комуникация се развиват, подобряват и намират нови области на приложение.

Билет 9.

Билет 11.

Билет 12.

Билет 13.

Билет 14.

Стойност, равна на съотношението на работата, извършена от външни сили при преместване на точков положителен заряд по цялата верига, включително източника на ток, към заряда, се нарича електродвижеща сила на източника на ток.

Законът на Ом е формула, която показва зависимостта на основните характеристики на електрическа верига, а именно напрежение (електродвижеща сила), електрически ток (поток от заредени частици) и съпротивление (противопоставяне на потока от електрони в твърд проводник).

Закон на Ом за пълна веригазвучи така: силата на тока в електрическа верига ще бъде право пропорционална на напрежението, приложено към тази верига, и обратно пропорционална на сумата от вътрешното съпротивление на източника на захранване и общото съпротивление на цялата верига.

Използвайки закона на Ом за пълна верига, можете да изчислите общото напрежение на клемите на захранването, общия ток (консумиран от веригата) и общото съпротивление на цялата верига.

I = U ⁄ r + R

Билет 15.

Билет 16.

Билет 17.

Билет 18.

Билет 19.

1 въпрос. Фотоефект и неговите закони. Обяснение на фотоелектричния ефект и неговото приложение .

Фото ефект- Това е явлението излъчване на електрони от вещество под въздействието на светлина.

Законите на Столетов за фотоелектричния ефект:

Формулировка на 1-ви закон на фотоелектричния ефект: Силата на фототока е право пропорционална на плътността на светлинния поток.

Според втория закон на фотоелектричния ефект максималната кинетична енергия на електроните, изхвърлени от светлината, нараства линейно с честотата на светлината и не зависи от нейния интензитет.

3-ти закон на фотоелектричния ефект: за всяко вещество има червена граница на фотоелектричния ефект, тоест минималната честота на светлината (или максималната дължина на вълната λ0), при която фотоелектричният ефект все още е възможен, и ако , тогава фотоелектричният ефект вече не се среща.

Теоретичното обяснение на тези закони е дадено през 1905 г. от Айнщайн. Според него електромагнитното излъчване е поток от отделни кванти (фотони) с енергия чν всеки, където ч- Константата на Планк. С фотоелектричния ефект част от падащото електромагнитно лъчение се отразява от металната повърхност, а част прониква в повърхностния слой на метала и се абсорбира там. След като абсорбира фотон, електронът получава енергия от него и, изпълнявайки работна функция φ, напуска метала: къде е максималната кинетична енергия, която електронът има при напускане на метала.

Приложение.

Устройствата, базирани на фотоелектричния ефект, се наричат ​​фотоклетки. Най-простото такова устройство е вакуумна фотоклетка. Недостатъците на такава фотоклетка са: нисък ток, ниска чувствителност към дълговълнова радиация, трудности при производството, невъзможност за използване във вериги с променлив ток. Използва се във фотометрията за измерване на светлинен интензитет, яркост, осветеност, в киното за възпроизвеждане на звук, във фототелеграфите и фотофоните, в управлението на производствените процеси.

Съществуват полупроводникови фотоелементи, в които концентрацията на токоносителите се променя под въздействието на светлината. Те се използват в автоматичното управление на електрически вериги (например в турникети на метрото), във вериги с променлив ток, като невъзобновяеми източници на ток в часовници, микрокалкулатори, тестват се първите слънчеви автомобили и се използват в слънчеви батерии на изкуствени спътници на Земята, междупланетни и орбитални автоматични станции.

Феноменът на фотоелектричния ефект е свързан с фотохимични процеси, протичащи под въздействието на светлина във фотографските материали.

Въпрос 2 . Деформации на твърди тела и техните видове. Закон на Хук. Отчитане и приложение на деформацията в техниката.

Закон на Хук

Деформацията, която възниква в еластично тяло (пружина, прът, конзола, греда и т.н.), е пропорционална на силата, приложена към това тяло.

Билет номер 20.

Състав на атомното ядро.

Ядрото на атома се състои от нуклони, които са разделени на протони и неутрони.

А е броят на нуклоните, т.е. протони + неутрони (или атомна маса)

Z- брой протони (равен на броя на електроните)

N е броят на неутроните (или атомен номер)

Изотопи

Изотопи- разновидности на атоми (и ядра) на химичен елемент, които имат един и същ атомен (порядков) номер, но в същото време различни масови числа. Всички химични изотопи елементите са радиоактивни.

Примери за водородни изотопи (H): деутерий, тритий, квадий и др.

Енергия на свързване на атомните ядра.

Атомните ядра са силно свързани системи от голям брой нуклони.
За пълното разделяне на ядрото на неговите съставни части и отстраняването им на големи разстояния една от друга е необходимо да се изразходва определено количество работа А.

Енергия на комуникациятате наричат ​​енергия, равна на работата, която трябва да се извърши, за да се раздели ядрото на свободни нуклони.

E връзка = - A
Съгласно закона за запазване, енергията на свързване е едновременно равна на енергията, която се отделя при образуването на ядро ​​от отделни свободни нуклони.

Билет 21.

Билет 22.

ИНДУКТИВНОСТ

Електрическият ток създава собствено магнитно поле. Магнитният поток през веригата е пропорционален на индукцията на магнитното поле (Ф ~ B), индукцията е пропорционална на силата на тока в проводника
(B ~ I), следователно магнитният поток е пропорционален на силата на тока (Ф ~ I).
Едс на самоиндукция зависи от скоростта на промяна на тока в електрическата верига и от свойствата на проводника
(размер и форма) и от относителната магнитна проницаемост на средата, в която се намира проводникът.
Физическа величина, показваща зависимостта на ЕДС на самоиндукция от размера и формата на проводника и от средата, в която се намира проводникът, се нарича коефициент на самоиндукция или индуктивност.

Индуктивност- физически стойност, числено равна на самоиндуктивната емф, която възниква във веригата, когато токът се промени с 1 ампер за 1 секунда.
Индуктивността може да се изчисли и по формулата:

където Ф е магнитният поток през веригата, I е силата на тока във веригата.

SI единици за индуктивност:

Индуктивността на бобината зависи от:
броя на навивките, размера и формата на намотката и относителната магнитна проницаемост на средата
(възможно ядро).
ЕМП НА САМОИНДУКЦИЯ

Самоиндуктивната ЕДС предотвратява увеличаването на тока, когато веригата е включена, и намаляването на тока, когато веригата е отворена.
ЕНЕРГИЯ НА МАГНИТНОТО ПОЛЕ НА ТОК

Около проводник с ток има магнитно поле, което има енергия.
От къде идва? Източникът на ток, включен в електрическата верига, има резерв от енергия.
В момента на затваряне на електрическата верига източникът на ток изразходва част от енергията си, за да преодолее ефекта от възникващата самоиндуктивна емф. Тази част от енергията, наречена собствена енергия на тока, отива за образуването на магнитно поле.

Енергията на магнитното поле е равна на собствената енергия на тока.
Собствената енергия на тока е числено равна на работата, която източникът на ток трябва да извърши, за да преодолее ЕДС на самоиндукция, за да създаде ток във веригата.

Енергията на магнитното поле, създадено от тока, е право пропорционална на квадрата на тока.
Къде отива енергията на магнитното поле след спиране на тока? - изпъква (когато се отвори верига с достатъчно голям ток, може да възникне искра или дъга)

Билет номер 23

СЕРИЙНА ВРЪЗКА

с последователно свързване на съпротивления:

1. силата на тока във всички последователно свързани секции на веригата е еднаква

2. напрежение във верига, състояща се от няколко секции, свързани последователно,
равна на сумата от напреженията във всяко сечение

3. съпротивление на верига, състояща се от няколко секции, свързани последователно,
равна на сумата от съпротивленията на всяка секция

4. работата на електрически ток във верига, състояща се от секции, свързани последователно,
равна на сумата от работа в отделните области

5. мощността на електрическия ток във верига, състояща се от секции, свързани последователно,
равна на сумата от капацитетите в отделните секции

ПАРАЛЕЛНО ВРЪЗВАНЕ

Изчисляване на параметрите на електрическата верига
с паралелно свързване на съпротивления:

1. силата на тока в неразклонения участък на веригата е равна на сумата от силите на тока
във всички успоредно свързани секции

3. При паралелно свързване на съпротивления се добавят реципрочните стойности на съпротивлението:

(R - съпротивление на проводника,
1/R - електрическа проводимост на проводника)

Ако само две съпротивления са свързани паралелно във верига, тогава О:

(при паралелно свързване общото съпротивление на веригата е по-малко от по-малкото от включените съпротивления)

4. работата на електрически ток във верига, състояща се от успоредно свързани секции,
равна на сумата от работа в отделните области:

5. мощността на електрическия ток във верига, състояща се от успоредно свързани участъци,
равна на сумата от мощностите в отделните секции:

За две съпротивления:

тези. Колкото по-голямо е съпротивлението, толкова по-малко ток съдържа.

Билет номер 24

Електромагнитно поле

1. Променливото магнитно поле създава вихрово електрическо поле.

Електромагнитно поле

Това е специална форма на материята - комбинация от електрически и магнитни полета.

Променливите електрически и магнитни полета съществуват едновременно и образуват едно електромагнитно поле.

Електромагнитна вълна

И
образува се електромагнитно поле, променящо се във времето и разпространяващо се в пространството (вакуум) със скорост 3∙10 8 m/s електромагнитна вълна.

Ограничената скорост на разпространение на електромагнитното поле води до факта, че електромагнитните трептения в пространството се разпространяват под формата на вълни.

Електромагнитната вълна е напречна.

н Посоката на скоростта на електромагнитната вълна съвпада с посоката на движение на десния винт при завъртане на дръжката на векторния гимлет към вектор .

Векторни стойности И съвпадат по фаза (далече от антената).

Вълнови свойства

1. Отражение, пречупване, интерференция, дифракция, поляризация.

2. Натиск върху вещество.

3. Абсорбция от околната среда.

4. Крайната скорост на разпространение във вакуум.

5. Предизвиква явлението фотоелектричен ефект.

6. Скоростта в средата намалява.

Равномерно право движение. Скорост

Равномерно линейно движениенаричаме такова движение, възникващо по праволинейна траектория, в която тяло (материална точка) прави еднакви движения във всякакви равни интервали от време.

Преместването на тяло при праволинейно движение обикновено се означава с s. Ако едно тяло се движи праволинейно само в една посока, модулът на неговото преместване е равен на изминатото разстояние, т.е. |s|=s. За да се намери движението на тяло s за период от време t, е необходимо да се знае движението му за единица време. За целта се въвежда понятието скорост v на дадено движение.

Скорост на равномерно линейно движениенаричаме векторно количество, равно на съотношението на движението на тялото към периода от време, през който е извършено това движение:

Посоката на скоростта при праволинейно движение съвпада с посоката на движение.

Тъй като при равномерно праволинейно движение за всякакви равни периоди от време тялото извършва равни движения, скоростта на такова движение е постоянна величина (v=const). Модуло

От формула (1.2) се определя единицата за скорост.

В момента основната система от единици е Международна система единици(съкратено SI - международна система). Тази система е описана по-долу. Единицата SI за скорост е 1 m/s (метър в секунда); 1 m/s е скоростта на такова равномерно праволинейно движение, с което материална точка се премества 1 m за 1 s.

Нека оста Ox на координатната система, свързана с референтното тяло, съвпада с правата линия, по която се движи тялото, а x 0 е координатата на началната точка на движението на тялото. Както преместването s, така и скоростта v на движещото се тяло са насочени по оста Ox. От формула (1.1) следва, че s=vt. Според тази формула векторите s и vt са равни, следователно техните проекции върху оста O x също са равни:

s x =v x ·t. (1.3)

Сега е възможно да се установи кинематичният закон на равномерното праволинейно движение, т.е. да се намери израз за координатите на движещо се тяло по всяко време. Тъй като x=x 0 +s x , като вземем предвид (1.3), имаме

x=x 0 + v x ·t. (1.4)

Съгласно формула (1.4), знаейки координатата x 0 на началната точка на движение на тялото и скоростта на тялото v (неговата проекция v x върху оста O x), във всеки момент е възможно да се определи положение на движещото се тяло. Дясната страна на формула (1.4) е алгебрична сума, тъй като x 0 и v x могат да бъдат както положителни, така и отрицателни (графично представяне на равномерното праволинейно движение е дадено по-долу).

Средни и моментни скорости
праволинейно неравномерно движение

Движение, при което тялото прави неравномерни движения през равни интервали от време, се нарича неравен(или променливи). При променливо движение скоростта на тялото се променя с времето, следователно, за да се характеризира такова движение, бяха въведени концепциите за средна и моментна скорост.

Средна скоростпроменливото движение v cp е векторно количество, равно на съотношението на движението на тялото s към периода от време t, през който е извършено това движение:

v cp =s/t. (1,5)

Средната скорост характеризира променливото движение само през периода от време, за който се определя тази скорост. Познавайки средната скорост за даден период от време, е възможно да се определи движението на тялото по формулата s=v av ·t само за определен период от време. Невъзможно е да се намери позицията на движещо се тяло по всяко време, като се използва средната скорост, определена по формула (1.5).

Както бе споменато по-горе, когато тялото се движи по права траектория в една посока, модулът на неговото преместване е равен на пътя, изминат от тялото, т.е. |s|=s. В този случай средната скорост се определя по формулата v=s/t, от която имаме

s=v av ·t. (1.6)

Незабавна скоростпроменливото движение е скоростта, която тялото има в даден момент от времето (и следователно в дадена точка от траекторията).

Нека разберем как да определим моментната скорост на тялото. Нека тялото (материалната точка) извършва праволинейно неравномерно движение. Нека определим моментната скорост v на това тяло в произволна точка C от неговата траектория (фиг. 2).

Нека изберем малък участък D s 1 от тази траектория, който включва точка С. Тялото преминава през този участък за период от време D t 1 . Разделяйки D s 1 на D t 1, намираме стойността на средната скорост v cp1 = D s 1 / D t 1 в участъка D s 1. Тогава за интервала от време D t 2

Очевидно е, че колкото по-кратък е интервалът от време D t, толкова по-къса е дължината на участъка D s, изминат от тялото, и толкова по-малко стойността на средната скорост v cp = D s/D t се различава от стойността на моментната скорост при точка C. Ако интервалът от време D t клони към нула, дължината на участъка от пътя D s намалява безкрайно и стойността на средната скорост v cp в този участък клони към стойността на моментната скорост в точка C. Следователно, моментната скорост v е границата, към която се стреми средната скорост на тялото v cp, когато интервалът от време на движение на тялото клони към нула:

v=lim(D s/D t). (1,7)

От курса по математика е известно, че границата на съотношението на нарастването на функция към нарастването на аргумента, когато последният клони към нула (ако тази граница съществува), е първата производна на тази функция по отношение на a даден аргумент. Следователно записваме формула (1.7) във формата

v=(ds/dt)=s" (1.8)

където символите d/dt или тирето в горния десен ъгъл на функция показват производната на тази функция. Следователно моментната скорост е първата производна на пътя по отношение на времето.

Ако е известна аналитичната форма на зависимостта на пътя от времето, с помощта на правилата за диференциране е възможно да се определи моментната скорост по всяко време. Във векторна форма

Равноускорено праволинейно движение. Ускорение

Такова праволинейно движение, при което скоростта на тялото се променя еднакво за всякакви равни периоди от време, се нарича равномерно ускорено праволинейно движение.

Скоростта на изменение на скоростта се характеризира със стойност, обозначена с a и наречена ускорение. Ускорениенаричаме векторно количество, равно на съотношението на промяната в скоростта на тялото v-v 0 към интервала от време t, през който е настъпила тази промяна:

a=(v-v 0)/t. (1,9)

Тук V 0 е началната скорост на тялото, т.е. неговата моментна скорост в момента, в който времето започва да се отчита; v е моментната скорост на тялото в разглеждания момент от време.

От формула (1.9) и определението за равномерно ускорено движение следва, че при такова движение ускорението не се променя. Следователно, праволинейното равномерно ускорено движение е движение с постоянно ускорение (a=const). При праволинейно равномерно ускорено движение векторите v 0, v и a са насочени по една и съща права линия. Следователно модулите на техните проекции върху тази линия са равни на модулите на самите тези вектори и формула (1.9) може да бъде записана във формата

a=(v-v 0)/t. (1.10)

От формула (1.10) се определя единицата за ускорение.
Единицата SI за ускорение е 1 m/s2 (метър в секунда на квадрат); 1 m/s 2 е ускорението на такова равномерно ускорено движение, при което за всяка секунда скоростта на тялото се увеличава с 1 m/s.

Формули за моментни и средни скорости
равномерно ускорено движение

От (1.9) следва, че v= v 0 +at.

С помощта на тази формула се определя моментната скорост v на тяло при равномерно ускорено движение, ако са известни началната му скорост v 0 и ускорението a. За праволинейно равномерно ускорено движение тази формула може да бъде записана във формата

v=v 0 +at. (1.11)

Ако v 0 =0, тогава

Нека получим израз за средната скорост на праволинейно равномерно ускорено движение. От формула (1.11) става ясно, че v=v 0 при t=0, v 1 =v 0 +a при t=1, v 2 =v 0 +2a=v 1 +a при t=2 и т.н. , при равномерно ускорено движение, стойностите на моментната скорост, която тялото има на равни интервали от време, образуват поредица от числа, в която всяко от тях (започвайки от второто) се получава чрез добавяне на постоянно число a към предишното един. Това означава, че разглежданите стойности на моментната скорост образуват аритметична прогресия. Следователно средната скорост на праволинейно равномерно ускорено движение може да се определи по формулата

v av =(v 0 +v)/2, (1.13)

където v 0 е началната скорост на тялото; v е скоростта на тялото в даден момент.

Уравнение на равномерно ускорено праволинейно движение

Нека намерим кинематичния закон на праволинейното равномерно ускорено движение. За целта използваме формули (1.6), (1.11) и (1.13). От тях следва, че s=v av ·t=(v 0 +v) ·t/2=(2v 0 +at) ·t/2,
следователно,

s=v 0 t+при 2/2. (1,14)

Ако началната скорост на тялото е нула (v 0 =0), то

s=при 2/2. (1,15)

С помощта на формули (1.14) и (1.15) се определя пътят, изминат от тяло при равномерно ускорено праволинейно движение (модулът на преместване на тяло, което не променя посоката на движение). За случая, когато тялото се движи по оста O x. от точката с координата x 0, от формула (1.14) получаваме уравнение, изразяващо зависимостта на координатите на това тяло от времето. Тъй като

x=x o +s x и s x =v 0x t+a x t 2 /2,

x=x 0 +v 0x t+при 2 /2. (1,16)

Формула (1.16) е уравнението на праволинейно равномерно ускорено движение (кинематичен закон на това движение). Трябва да се помни, че във формула (1.16) v 0x и a x могат да бъдат както положителни, така и отрицателни, тъй като това са проекции на векторите v 0 и a върху оста O x.

Връзка между движението на тялото и неговата скорост

Нека установим връзка между модула на преместване s на тяло, извършващо равномерно ускорено праволинейно движение, и неговата скорост. От формула (1.10) намираме, че t=(v-v 0)/a. Замествайки този израз и формула (1.13) във формула (1.7), получаваме

s=[(v 0 +v)/2]·[(v-v 0)/a],

следователно,

s=(v 2 -v 0 2)/(2a) или v 2 =v 0 2 +2as. (1,17)

Ако началната скорост на тялото е нула (v 0 =0), то v 2 =2as.

Общо взето равномерно ускорено движение нарича такова движение, при което векторът на ускорението остава непроменен по големина и посока. Пример за такова движение е движението на камък, хвърлен под определен ъгъл спрямо хоризонта (без да се отчита съпротивлението на въздуха). Във всяка точка от траекторията ускорението на камъка е равно на ускорението на гравитацията. За кинематично описание на движението на камък е удобно да изберете координатна система, така че една от осите, например оста ой, беше насочен успоредно на вектора на ускорението. Тогава криволинейното движение на камъка може да бъде представено като сбор от две движения - праволинейно равномерно ускорено движениепо оста ойИ равномерно праволинейно движениев перпендикулярна посока, т.е. по оста ОХ(фиг. 1.4.1).

Така изучаването на равномерно ускореното движение се свежда до изучаване на праволинейно равномерно ускорено движение. При праволинейно движение векторите на скоростта и ускорението са насочени по правата линия на движение. Следователно скоростта υ и ускорението ав проекции върху посоката на движение могат да се разглеждат като алгебрични величини.

Фигура 1.4.1. Проекции на вектори на скорост и ускорение върху координатни оси. ах = 0, аг = –ж

При равномерно ускорено праволинейно движение скоростта на тялото се определя по формулата

(*)

В тази формула υ 0 е скоростта на тялото при T = 0 (начална скорост ), а= const – ускорение. На графиката на скоростта υ ( T) тази зависимост изглежда като права линия (фиг. 1.4.2).

Фигура 1.4.2. Графики на скоростта на равномерно ускорено движение

Ускорението може да се определи от наклона на графиката на скоростта атела. Съответните конструкции са показани на фиг. 1.4.2 за графика I. Ускорението е числово равно на отношението на страните на триъгълника ABC:

Колкото по-голям е ъгълът β, който графиката на скоростта образува с времевата ос, т.е. толкова по-голям е наклонът на графиката ( стръмност), толкова по-голямо е ускорението на тялото.

За графика I: υ 0 = –2 m/s, а= 1/2 m/s 2.

За график II: υ 0 = 3 m/s, а= –1/3 m/s 2

Графиката на скоростта също ви позволява да определите проекцията на движение стела за известно време T. Нека изберем на времевата ос определен малък период от време Δ T. Ако този период от време е достатъчно малък, тогава промяната на скоростта през този период е малка, т.е. движението през този период от време може да се счита за равномерно с определена средна скорост, която е равна на моментната скорост υ на тялото в средата на интервала Δ T. Следователно преместването Δ свъв времето Δ Tще бъде равно на Δ с = υΔ T. Това движение е равно на площта на защрихованата лента (фиг. 1.4.2). Разбиване на периода от 0 до някаква точка Tза малки интервали Δ T, откриваме, че движението сза дадено време Tс равномерно ускорено праволинейно движение е равна на площта на трапеца ODEF. Съответните конструкции са направени за графика II на фиг. 1.4.2. време Tвзето равно на 5,5 s.

Тъй като υ – υ 0 = при, крайната формула за преместване стяло с равномерно ускорено движение за интервал от време от 0 до Tще се запише във формата:

(**)

За намиране на координатите гтела по всяко време Tнеобходими за началната координата г 0 добавете движение във времето T:

(***)

Този израз се нарича закон за равномерно ускорено движение .

Когато се анализира равномерно ускорено движение, понякога възниква проблемът с определянето на движението на тялото въз основа на дадените стойности на началната υ 0 и крайната υ скорости и ускорение а. Този проблем може да бъде решен с помощта на уравненията, написани по-горе, като се елиминира времето от тях T. Резултатът се записва във формуляра

От тази формула можем да получим израз за определяне на крайната скорост υ на тяло, ако са известни началната скорост υ 0 и ускорението аи се движат с:

Ако началната скорост υ 0 е нула, тези формули приемат формата

Трябва да се отбележи още веднъж, че количествата υ 0, υ, включени във формулите за равномерно ускорено праволинейно движение с, а, г 0 са алгебрични величини. В зависимост от конкретния вид движение всяка от тези величини може да приема както положителни, така и отрицателни стойности.

Равномерно ускореното движение е движение с ускорение, чийто вектор не се променя по големина и посока. Примери за такова движение: велосипед, който се търкаля по хълм; камък, хвърлен под ъгъл спрямо хоризонталата.

Нека разгледаме последния случай по-подробно. Във всяка точка от траекторията камъкът се влияе от ускорението на гравитацията g →, което не се променя по величина и винаги е насочено в една посока.

Движението на тяло, хвърлено под ъгъл спрямо хоризонталата, може да се представи като сума от движенията спрямо вертикалната и хоризонталната ос.

По оста X движението е равномерно и праволинейно, а по оста Y е равномерно ускорено и праволинейно. Ще разгледаме проекциите на векторите на скоростта и ускорението върху оста.

Формула за скорост при равномерно ускорено движение:

Тук v 0 е началната скорост на тялото, a = c o n s t е ускорението.

Нека покажем на графиката, че при равномерно ускорено движение зависимостта v (t) има формата на права линия.

Ускорението може да се определи от наклона на графиката на скоростта. На фигурата по-горе модулът на ускорението е равен на отношението на страните на триъгълник ABC.

a = v - v 0 t = B C A C

Колкото по-голям е ъгълът β, толкова по-голям е наклонът (стръмността) на графиката спрямо времевата ос. Съответно, толкова по-голямо е ускорението на тялото.

За първата графика: v 0 = - 2 m s; a = 0,5 m s 2.

За втората графика: v 0 = 3 m s; a = - 1 3 m s 2 .

Използвайки тази графика, можете също да изчислите преместването на тялото за време t. Как да го направим?

Нека подчертаем малък период от време ∆ t на графиката. Ще приемем, че тя е толкова малка, че движението за времето ∆t може да се счита за равномерно движение със скорост, равна на скоростта на тялото в средата на интервала ∆t. Тогава преместването ∆ s за времето ∆ t ще бъде равно на ∆ s = v ∆ t.

Нека разделим цялото време t на безкрайно малки интервали ∆ t. Преместването s за време t е равно на площта на трапеца O D E F .

s = O D + E F 2 O F = v 0 + v 2 t = 2 v 0 + (v - v 0) 2 t .

Знаем, че v - v 0 = a t, така че крайната формула за движение на тялото ще приеме формата:

s = v 0 t + a t 2 2

За да намерите координатата на тялото в даден момент, трябва да добавите изместване към първоначалната координата на тялото. Промяната на координатите при равномерно ускорено движение изразява закона за равномерно ускореното движение.

Закон за равномерно ускорено движение

Закон за равномерно ускорено движение

y = y 0 + v 0 t + a t 2 2 .

Друг често срещан проблем, който възниква при анализиране на равномерно ускорено движение, е намирането на преместването за дадени стойности на началната и крайната скорост и ускорение.

Елиминирайки t от написаните по-горе уравнения и решавайки ги, получаваме:

s = v 2 - v 0 2 2 a.

Използвайки известната начална скорост, ускорение и преместване, може да се намери крайната скорост на тялото:

v = v 0 2 + 2 a s .

За v 0 = 0 s = v 2 2 a и v = 2 a s

важно!

Величините v, v 0, a, y 0, s, включени в изразите, са алгебрични величини. В зависимост от характера на движението и посоката на координатните оси при условията на конкретна задача те могат да приемат както положителни, така и отрицателни стойности.

Ако забележите грешка в текста, моля, маркирайте я и натиснете Ctrl+Enter